2021-11-12 18:48:54

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静电场,指的是观察者与电荷相对静止时所观察到的电场。它是电荷周围空间存在的一种特殊形态的物质,其基本特征是对置于其中的静止电荷有力的作用。库仑定律描述了这个力。

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基本信息

  • 中文名

    静电场

  • 外文名

    electrostatic field 

  • 学科

    物理学、天文学

  • 概念

    物理学-电磁学

  • 特征

    对置于其中的静止电荷有力的作用

  • 公式

    库仑定律

折叠 编辑本段 定义

静止电荷(相对于观察者静止的电荷)激发的电场。

折叠 编辑本段 性质

根据静电场的高斯定理:

静电场电场线起于正电荷或无穷远,终止于负电荷或无穷远,故静电场是有源场.

从安培环路定理来说它是一个无旋场.

根据环量定理,静电场中环量恒等于零,表明静电场中沿任意闭合路径移动电荷,电场力所做的功都为零,因此静电场是保守场.

根据库仑定律,两个点电荷之间的作用力跟它们的电荷量的乘积成正比,和它们距离的平方成反比,作用力的方向在它们的连线上,即F=(k·q1q2)/r;,其中q1q2为两电荷的电荷量(不计正负性)、k静电力常量,约为9.0e+09(牛顿·米)/(库伦;),r为两电荷中心点连线的距离。注意,点电荷是不考虑其尺寸、形状和电荷分布情况的带电体。是实际带电体的理想化模型。当带电体的距离比它们的大小大得多时,带电体的形状和大小可以忽略不计的点电荷。

折叠 编辑本段 静电感应

一个带电的物体靠近另一个导体时,两个导体的电荷分布发生明显的变化,物理学中把这种现象叫做静电感应

如果电场中存在导体,在电场力的作用下出现静电感应现象,使原来中和的正、负电荷分离,出现在导体表面上。这些电荷称为感应电荷。总的电场是感应电荷与自由电荷共同作用结果。达到平衡时,导体内部的场强处处为零,导体是一个等势体,导体表面是等势面,感应电荷都分布在导体外表面,导体表面的电场方向处处与导体表面垂直。静电感应现象有一些应用,但也可能造成危害。

折叠 编辑本段 场中介质

电场中的绝缘介质又称为电介质。由于电场力的作用在原子尺度上出现了等效的束缚电荷。这种现象称为电介质的极化。对一种绝缘材料,当电场强度超过某一数值时,束缚电荷被迫流动造成介质击穿而失去其绝缘性能。因此静电场的大小对电工器件的设计及材料选择十分重要。 有介质时的静电场是由束缚电荷及自由电荷共同产生的,为了表示这二者共同作用下的电场,可以引入另一个场矢量电通量密度D(又称电位移)。它定义为

式中P为电介质的极化强度,则可得高斯通量定理

式中q仅为S面内所有自由电荷,而不包括电介质的束缚电荷。高斯通量定理的微分形式为电位移的散度等于该点自由电荷(体)密度ρ

电介质的极化强度P与电场强度E有关,而电通量密度又与PE有关,故可得表示电介质的本构方程

DE

折叠 编辑本段 电位

由于静电场是无旋场,故可用标量电位φ表征静电场(见电位)。电位与电场强度的关系是

式中Q点为电位参考点,可选在无穷远处;P点为观察点。上式的微分形式为电场强度等于电位的负梯度,即

E=-墷φ在ε为常数的区域,

式中墷·墷可记作墷2,在直角坐标中

分别为一阶与二阶微分算符。这样,可得电位φ所满足的微分方程

称为泊松方程。如果观察点处自由电荷密度ρ为0,则

墷2φ=0

称为拉普拉斯方程。泊松方程和拉普拉斯方程描述了静电场空间分布的规律性。可以证明,当已知ρ、ε及边界条件时,泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的,可以设法求解电位φ,再求出场中各处的E

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