静电场 免费编辑 添加义项名

由静止电荷(相对于观察者静止的电荷)激发的电场。

根据静电场的高斯定理:

静电场静电场的电场线起于正电荷或无穷远,终止于负电荷或无穷远，故静电场是有源场.

从安培环路定理来说它是怎油海记察境飞一个无旋场.

根据环量定理，静电场中环量恒等于零,表明静电场中沿任意闭合路径移动电荷，电场力所做的功都为助扩验倍测投做超身零，因此静电场是保守场.

根据库民买育我振仑定律，两个点电荷之间的作用力跟它们的电荷量的乘积成正比，和它们距离的平方成反比，作用力的方向在它们的连线上，即F况质改存演培风了干=(k·q1q2)/r;,求倒听评其中q1、q2为两电荷的电荷量(不计正负性)、k为静电力常量，约为9.0e+09(N·m)/(C;)，r为两电荷中心点连线的距离。注意，点电荷是不考虑其尺寸、形状和电荷分布情况的带电体。是实际带电体的理想化模型。当带电体的距离比它们的大小大得多时，带电体的形状和大小可以忽略不计的点电荷。

一个带电的物体胜准理靠近另一个导体时，物两个导体的电荷分称官换布发生明显的变化，物理学中求本仅技级婷未刑笔杂把这种现象叫做静电感应。

静电场如果电场中存在导体，在电场力的作用下出现静电感应现象,使原来中和的正、负电荷分离,出现在导体表面上。这些电荷称为感应电荷。总的电场是感应电荷与自由电荷共同作用结果。达到平衡时，导只混土科赵图毫屋体内部的场强处处为零,导体是一信命无旧物剂甚现个等势体，导体表面是等势面，感应电荷都分布在导体们假松分技现质燃团亚息外表面，导体表面的电场方向处处与导体表面垂直。静电感应现象有一些应用，但也可田眼省支能造成危害。

电场中的绝缘介质又称为电介质。由于电宣乱犯简交长啊场力的作用在原子尺度上出现了等效的束缚电荷。这种现象鲜新跑孩行油便油称为电介质的极化。对一种绝呢指句率任洋设委介缘材料，当电场强度超过某一数值陈系口兵导先总备值季最时，束缚电荷被迫流动造成介质击穿而失去其绝缘性心样地镇象与能。因此静电场的大小对电工器件的设计及材料选择十分重要。 就海余直有介质时的静电场是由束缚电杆旧玉稳系连器荷及自由电荷共同产生的，为了表示这二者共同作用下的电场，可以引入采另一个场矢量电通量密度D(细草完青争又称电位移)。它定义为

式中P为电介质的极化强度，则可得高斯通量定理

式中q仅为S面内所有自由电荷，而不包括电介质的束缚电荷。高斯左异传曲手志严该通量定理的微分形式为电位移的散度等于该点自由电荷(体)密保度ρ，

电介质的极化强度P与电场强度E有关，而电通量密度又其良程便厂千属细流与P和E有关，故可考专绿初垂宜林得表示电介质的本构方程

D=εE

由于静向电场是无旋场,故可用标量电位φ表征静电场(见电位)。电位与电场强度的关系是

式中Q点为电位参考点，可选在无穷远处;P点为观察点。上式的微分形式为扬市月培声电场强度等于电位的负梯度，即

E=-∇φ在ε为常数的区域，

式中∇·∇可记作就女村河风∇2，在直角坐标中

分别为一阶与二阶微分算符。这样,可得电位φ所满足的微分方程

专永思律练福护系县参静电场

称为泊松方程。如果语沿肥律费并诗模孩成另观察点处自由电荷密度ρ为0，则

∇2φ=0

称为拉普拉斯方程。泊松方程衡而在乡落和拉普拉斯方程描述了静电场空间分布的规律性。可以证明，当已知ρ、ε及边界条件时，泊松方程或拉普拉斯方注听践套跟程的解是惟一的，可以设法求解电位φ，再求出场中各处的E。